1971年至1974年，这三年在理论物理学的史册中，是一段看似沉寂、实则在地下深处涌动着颠覆性能量的“地质构造期”。在普林斯顿高等研究院及少数几个数学物理前沿中心，一场静默却深刻彻底的智力革命正在发生。这场革命的源头，并非来自物理学内部的突破，而是源于数学“神域”的一次俯身垂顾——艾莎学派以其无与伦比的几何工具，对那个曾被主流物理学界边缘化的“孤儿”——弦理论——进行了一场脱胎换骨般的“精密外科手术”。
约翰·施瓦茨 那次叩响神域之门的拜访，如同一颗投入平静湖面的石子，激起的涟漪却持续扩散，最终形成了改变湖底地貌的暗流。格罗腾迪克与德利涅那一针见血、直指核心的审视，虽然让施瓦茨倍感自身理论的“粗糙”，但更重要的是，为他——以及随后被吸引进来的少数数学家——清晰地指明了将弦理论“数学化”的宏伟蓝图。这不是修修补补，而是一场用现代数学的“钢筋水泥”（概形、层、上同调）彻底重构弦理论“基础”的系统工程。
工程的核心阵地，逐渐转移到了研究院内那些安静得只能听见笔尖划过纸张声的研究室。参与其中的，除了施瓦茨 和后来加入的迈克尔·格林 等物理学家，更关键的是一批被这个横跨数学与物理的深刻问题所吸引的年轻数学家，他们中不少人与德利涅 关系密切，深受艾莎学派严谨学风的熏陶。他们的工作方式，与物理学家们惯常的基于直观和微扰计算的模式截然不同，带着一种数学家的冷静、精确与对内在完备性的极致追求。
第一步，是“散射振幅”的几何重生。
物理学家计算散射振幅，依赖于在固定的复平面（或黎曼球） 上，对顶点算子的插入点进行积分。这种方法虽然直观，但依赖于特定坐标的选择，计算繁琐，且难以处理高阶圈图（高亏格黎曼面）带来的奇点。
艾莎学派的数学家们，引入了革命性的观点。他们指出：一个弦的散射过程，并不对应于一个固定的黎曼面，而是对应于所有可能具有相同亏格和标记点（对应初末态粒子）的黎曼面构成的“模空间” m_{g,n}。物理的散射振幅，不应该是一个复杂的积分表达式，而应该是这个模空间 m_{g,n 上的一个“微分形式”的积分！
更准确地说，他们构建了如下对应：
弦的相互作用过程 → 一个带标记点的稳定黎曼面。
所有可能的相互作用（考虑所有黎曼面的复结构形变） → 稳定黎曼面模空间 m_{g,n}。
顶点算子插入 → 模空间上某个由共形场论定义的“线丛”的截面。
散射振幅 → 在模空间 m_{g,n} 上对某个由这些截面“编织”而成的、特定的 顶级微分形式 进行积分。
这一转变是概念上的飞跃。它将一个动态的物理过程，完全几何化为了一个静态的、定义在抽象模空间上的积分问题。振幅的幺正性、解析性等物理性质，直接转化为模空间 m_{g,n} 的紧性、以及其上微分形式的奇点结构等纯粹的几何问题。物理学家们头疼的模不变性，在这里成为了在模空间上积分的自然要求，不言自明。
第二步，是“顶点算子”的层论诠释。
顶点算子是弦理论中表示粒子产生和湮灭的算符。物理学家用算符乘积展开（opE） 来研究其性质，但这在数学上不够严格，尤其在处理奇点时。
数学家们引入了层的语言。他们将顶点算子解释为定义在黎曼面（即世界面）上的某个“手征代数层”的截面。算符乘积展开，则对应于层截面在一点邻域内的“局部性质”，可以用层的茎（stalk） 和极限的概念来严格处理。更重要的是，当考虑黎曼面模空间 m_{g,n} 时，顶点算子族构成了一个支撑在 m_{g,n} 上的“万有层”。研究顶点算子的性质，就转化为研究这个万有层在模空间上的上同调性质。这为系统地研究弦理论中的对称性（如仿射李代数、w代数） 提供了强大而统一的框架。
第三步，也是最深刻的一步，是“模空间紧化”与“超对称的自然涌现”。
弦理论最初面临的核心灾难是快子（质量平方为负的粒子），这预示着理论的不稳定性。物理学家曾试图通过特设性地引入超对称 来消除快子，但这显得有些生硬和人为。
然而，在数学家系统性地研究高亏格（圈图）黎曼面模空间 m_{g,n} 的紧化问题时，超对称的要求竟然自然而然地出现了！
问题在于：当黎曼面的复结构 degenerates（例如，一个黎曼面退化成一个节点相连的两个低亏格面），模空间 m{g,n} 的边界结构非常复杂。为了在模空间上定义良好的积分（即散射振幅），必须**紧化 m{g,n}，也就是添加边界点，使其成为一个紧致的** 代数栈（deligne-mumford stack）。
在严格处理这个紧化过程时，数学家发现，对于只包含玻色子的弦理论（玻色弦），其模空间在边界处的几何结构无法保证其上定义的“积分形式”具有良好的行为，会导致不可消除的发散，这与快子的出现在数学上同源。
但是，当他们尝试将费米子场（描述物质粒子）引入理论，并要求世界面理论具有二维超对称性时，一个奇迹发生了：超对称的引入，极大地约束了模空间边界处的几何。它自然地“修剪”掉了那些会导致不良发散（快子）的边界分量，使得在紧化后的超弦模空间上定义有限、且具有良好的变换性质的散射振幅成为了数学上可能的事情！
换言之，超对称不再是物理学家为了消除快子而“硬加”的补丁，而是为了保证黎曼面模空间（这一弦理论最几何的核心对象）具有良好的紧化性质，从而使得散射振幅这一几何积分良定义的数学必然要求！ 快子问题，这个困扰弦论多年的物理“顽疾”，其根源被揭示为底层模空间几何的“奇点”问题，而超对称则是“消解”这一奇点、实现“模空间紧化”的天然工具。
到1974年，经过三年多精益求精、层层深入的“数学锻造”，弦理论已然脱胎换骨。
它不再是一个基于特设性规则、计算冗繁、且内含物理疑点的“现象学模型”。在艾莎学派注入的数学基因改造下，它演变成了一个数学上高度优雅、结构严谨、内在自洽的“几何理论框架”：
核心对象：是稳定黎曼面的模空间及其万有曲线族。这是定义良好、被深刻研究的代数几何对象。
物理量：散射振幅是模空间上某个自然构造的微分形式的积分。其有限性、幺正性等问题，转化为模空间的几何与拓扑问题。
对称性：由定义在世界面上的共形场论层及其上同调来描述。规范对称性、超对称性等，成为保证几何结构良好的自然要求，而非外生输入。
最令人震撼的成果，是弦理论描述引力的潜力，从此由一种“有趣的巧合”变成了“结构的必然”。
在旧的微扰弦论中，闭弦谱中无质量自旋2粒子（引力子）的存在是一个惊人但略显孤立的现象。但在新的几何框架下，这一现象获得了深刻的几何解释：闭弦的模空间理论，其本身的结构（特别是与黎曼面复结构形变的耦合）就要求一个无质量的自旋2场存在，以保持理论的微分同胚不变性（即广义协变性）。引力，不再是弦理论的一个“可选配件”，而是其几何架构中内在的、不可分割的组成部分。量子引力，似乎不再是令人绝望的无穷大灾难，而是这个宏大几何框架下一个自然的、有限的输出结果。
这场“弦论大严格化”的革命，虽然主要发生在数学界的深闺之中，未在当时的物理学界引起广泛波澜，但其意义是里程碑式的。它标志着，弦理论完成了从“物理学家的灵感猜想”到“具有坚实数学基础的探索方向”的关键转变。艾莎学派如同一位技艺登峰造极的炼金术士，用现代数学的“点金石”，将一块看似含杂质的“矿石”（旧弦论），提炼成了闪烁着内在和谐与统一性光芒的“数学真金”。
这条由施瓦茨勇敢叩响、由艾莎学派的数学家们以无与伦比的严谨与洞察力开辟的道路，为几年后即将到来的、震撼整个物理学界的 “第一次超弦革命” ，默默地、却也是决定性地，铺平了最关键的数学基石。零点的未尽之路，在数学与物理的交界处，因为这次成功的“联姻”，悄然亮起了一盏指向宇宙最终统一理论的、前所未有的明灯。